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类别: 定律
类型: 感应电流的方向
起源: E. Lenz，1833年11月29日在圣彼得堡皇家科学院宣读；《Annalen der Physik》（莱比锡）(2) 第107卷（1834），第483–494页
别名: 本页不另用第二个名字。后来磁通公式里的负号是这个方向，不是另一个标题。
快速回答 — 楞次定律（Lenz’s Law）说，变化的磁场引起的电流，其自身磁场会反抗引起它的那一次变化。埃米尔·楞次把这条规则写成“反向的运动”，1833年11月29日在圣彼得堡宣读，1834年发表。它定方向，并不单独给出安培数，也不告诉你磁铁要落多少秒。

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什么是楞次定律？

楞次定律是说，感应电流的方向，要让它自己产生的磁场去反抗引起感应的那一次磁通变化。感应电流，就是变化的磁场在导体里驱出的电流。
金属导体在电流或磁铁附近运动时，其中产生的电流，方向等同于这样一种电流：假如导线本来静止、又只能沿着实际运动或其反方向移动，这个电流本会正好产生与实际运动相反的运动。
这句是 D. H. Delphenich 对1834年论文的英译，这里再转成中文。论文里的 galvanic current，是电池回路里的电流，也就是现在说的导线中的电流。磁通是穿过回路的磁场多少。后来的课本把同一件事压成磁通的语言：穿过回路的磁通在增加，感应磁场就与外磁场反向；磁通在减少，感应磁场就与外磁场同向，好让减少变慢。写在磁通变化率前面的负号，就是这个方向。1834年的那一句里没有“磁通”这个词，本页不把它说成原文。 用条形磁铁和线圈很容易看见。把北极推进去，线圈近端也变成北极，把磁铁推开。把磁铁抽出来，近端变成南极，把磁铁拉住。电流反过来了。两种运动反抗的都是你正在造成的变化，不是把磁铁这个物体当作敌人。你克服推力或拉力所做的功，变成导线里的热。假如感应电流帮着运动，磁铁会被吸进去，或者在离开时被拖住，电流就会在没有这份功的情况下出现。

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楞次定律的三层理解

  • 入门：把磁铁推进线圈，线圈会推回来。抽出来，线圈会拉回来。让磁铁穿过铜管，它会爬着走，因为铜里的电流在反抗下落。铜不是像永磁体那样把磁铁吸住。
  • 实践：先说磁通是在增加还是在减少，再说电流方向。增加时，感应磁场与外磁场相反。减少时，感应磁场与外磁场同向。电流就是能产生这个感应磁场的那一个方向。刹车或电机里，运动越快，反抗往往越强；也要给“反抗还没长出来”的那一瞬间留余量。
  • 进阶：1834年的检验是问，哪一种电流本会产生相反的运动，再取与它相反的电流。逆向思维是导线之外同一形状的问题。磁通句和负号是后来把这个方向写短的办法。符号不能反，是因为能量对不上。第一性原理思维就是按这本账来推，而不是背一张磁极图。团队抵制一个方案，不是涡流，下面的铜管秒数也不能挪进办公室。

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起源

楞次定律是 E. Lenz 1833年11月29日向圣彼得堡皇家科学院宣读的方向规则。次年发表，德文题目是 “Ueber die Bestimmung der Richtung der durch elektrodynamische Vertheilung erregten galvanischen Ströme”，载《Annalen der Physik》（莱比锡）(2) 第107卷（1834），第483–494页。论文署名是 E. Lenz。检索说明里的全名是 Heinrich Friedrich Emil Lenz，年份是1804–1865。本页不补生日，也不补出生地。 他从法拉第的《电学实验研究》讲起。他引用1832年波根多夫《Annalen》第5期第114、116节，并说法拉第为他所视为同一现象的事给了两条方向规则。一条管导线靠近或离开电流，另一条管导线在磁铁附近运动。他还说，法拉第自己用的图景，一把沿磁铁移动的刀片，仍然让方向不好看清。他又说，诺比利在1833年《Annalen》第3期里只保留了法拉第的第一条。这几篇本页没有重读。用的是楞次对它们的转述。 他自己的规则，是把感应还原成当时已由安培给出的电磁力。问：一根只许沿实际运动前进或后退的导线里，哪一种电流本会产生相反的运动。感应电流就是与之相反的电流。他写道，他希望这条定律与实验的一致已经得到充分确认。这是他的判断，不是一张角度表。 他报告为自己所做的一次试验，用两个圆形导体，各绕二十匝包覆铜线，安排与安培的一个转动实验相同。一个接在面积为两平方英尺的锌铜电偶上，另一个接在灵敏的诺比利倍增器上，也就是多匝电流计。他说，可动的那个从垂直被带到平行时，感应电流与固定导体里的电流相反。他没有印出刻度读数。论文里还有一英尺长的线圈边、五英寸长的磁铁，以及脚注里浮在水银上的磁铁。下面的案例不用这些尺寸。脚注2说，同一卷第206页上的里奇把同一条定律弄错了，除非楞次误解了他。里奇的文字没有重读，这场争执不是本页的结果。

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核心要点

下面四条，用来挡住把1834年的方向、后来的磁通句，和一次实测下落，收成同一个数字。
1

反抗的是变化，不是已经在那里的磁场

感应磁场反抗的是磁通的变化。外磁通在变大，感应磁场就与它反向，进来的磁铁被推开。外磁通在变小，感应磁场就与它同向，离开的磁铁被吸引。一句“线圈总是推开磁铁”，把第二种情况丢掉了。运动反向时，电流也反向。二阶思维是去问第一个效应下一步做什么。这里的下一步，是一个作用回运动本身的力，而运动正是电流的起因。
2

在闭合路径上做他的反向运动检验

1834年的检验不从磁通箭头开始。它从安培的力开始。找出本会把导体往反方向驱动的电流，感应电流取相反的那一个。路径必须闭合到能让这个电流绕起来。他报告的那一次，是二十匝线圈，分别接到电偶和倍增器。开口的单匝环没有这条回路，就不会形成同样的反抗磁场。逆向思维说的是先问相反情形。楞次的检验就是这个习惯，只是它待在导线里，并且用一条他当作已知的力的定律。
3

不要从方向里读出安培数

楞次定律给出的是符号。感应电动势，也就是感应电压的大小，取决于磁通变化有多快。电流的大小再取决于这个电压和路径的电阻。更强的磁铁、更快的运动、更厚的管壁，或金属上的一道切口，都可以改变安培数，而不改变方向规则。案例里的秒数是一根管子上测到的下落，不是1834年印出来的推论。
4

速度稳了以后，失去的高度变成热

磁力拖曳等于重量时，磁铁不再加速。动能不再增加。它失去的重力势能必须有去处。在下面那根管子里，作者把这个速率写成涡流的欧姆热：重量乘速度，等于沿管子各处电流平方乘电阻的和。涡流就是在铜本身里打转的电流。假如感应电流往下拉磁铁，下落会自己给自己供能，热就没有付账的功。第一性原理思维在这里就是守这本账，而不是背一张磁极图。

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应用场景

只有当你指得出变化的磁通和一条导体路径时，才用这个方向。不要把管子的秒数带进厨房、电机铭牌或会议室。

先说增减，再说顺时针还是逆时针

画出回路。标出穿过它的磁通是在变大还是变小。变大，感应磁场与外磁场相反。变小，感应磁场与外磁场同向。然后再选能产生这个感应磁场的电流。从背下来的时钟方向出发的人，磁铁一掉头就会把答案说反。

按这个速度估算无接触的拖曳

涡流是在金属里打转的电流，不限于绕好的导线。驱动它的电压随磁通变化的快慢而增大，所以导体片或管子上的拖曳会随速度增大，直到和推力平衡。用这个事实做刹车，仍然要这片材料的电导、厚度和磁场。下面的22.9秒属于一根铜管和一枚磁铁，不是一段制动距离。

给反电动势出现之前的电流留余量

在通常的直流电机说明里，电源电压分给电阻上的压降和感应电动势，后者常叫反电动势。反电动势反抗变化，并随轴转快而变大。静止时它还没长出来，电流主要由电阻限制。熔断器、电源或启动器得扛过这一瞬。本页没有某台有名字的电机的堵转电流，也不编一个。

把热放在承载电流的那块金属上

稳速管子里的热，是感应电流的欧姆损耗。电磁炉用的是同一本账：变化的磁场在导电的锅里驱出电流，电流把锅加热。陶瓷板不是这条路径。本页不引用功率、品牌，也不规定某台炉子接受哪些合金。路径若是断开的，回路电流和它的热就不会以同样的方式出现。

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经典案例

2006年，Yan Levin、Fernando L. da Silveira 和 Felipe B. Rizzato 在阿雷格里港南里奥格兰德联邦大学物理研究所，写下一枚磁铁穿过铜管的下落。这里读的是 arXiv physics/0603270v2，更新于2006年9月6日。该记录上的期刊行是《American Journal of Physics》第74卷，第815页（2006），DOI 10.1119/1.2203645。期刊 PDF 没有重读。下面的数字来自 arXiv 文本。 他们问一个课堂问题。一根非铁磁金属长管竖直拿着，小磁铁从顶端释放。它比同样质量和形状的非磁性物体落得更快、更慢，还是一样快？他们的回答是更慢，并把这种爬行称为法拉第电磁感应定律和楞次定律的演示。管子是铜的，长1.7米，半径7.85毫米，壁厚1.9毫米。他们用三枚钕磁圆柱，每枚质量6克，半径6.35毫米，高6.35毫米，加上秒表和特斯拉计。 一枚磁铁穿过管子用22.9秒。两枚粘在一起用26.7秒。三枚用23.7秒。他们写道，非磁性物体走过同样距离用不了一秒。他们没有印出那个物体的时间，本页也不编一个。他们还写，终末速度很快达到，所以用长度除以时间得到的恒定速度，对整根管子都说得通。以10⁻²米/秒为单位，测得的速度是7.4、6.4和7.2。用1.7米除以22.9秒、26.7秒和23.7秒，按表上的舍入，就是这三个数。 端面磁场用特斯拉计探头贴在一个平端面的中心测得，一枚、两枚、三枚分别是393、501和516毫特斯拉。他们算出的速度，用同样的百分之一米每秒，是7.3、5.8和6.9。两枚那一行差距最大：测得6.4，算出5.8。他们仍然说，这个简单理论相当好地说明了实验结果，并且正确地让两枚的那一串比一枚或三枚更慢。点偶极近似会预言，再加上第二枚时时间变成两倍，因为在那个近似里，时间与偶极矩的平方成正比，与质量成反比，而偶极矩和质量都加倍。测得的时间从22.9秒变成26.7秒，不是加倍。他们把这次对不上，当作放弃点偶极的理由：磁铁长度已经和管半径相当。 能量那一句是他们的。速度恒定时动能稳定，失去的重力势能必须变成别的东西。他们说，那就是铜里的欧姆热，并把重量乘速度写成电流平方乘电阻的和。楞次定律提供这些电流的方向：管子的每一环都推开靠近的磁铁、吸引离开的磁铁，净力是拖曳。法拉第定律用磁通变化率给出感应电压的大小。22.9秒是这根管子、这些磁铁和这块秒表给出的。它不是落体定律。

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边界与失效场景

方向规则被拿去产出22.9秒，另一根管子被安上这根管子的时间，或者一个抗拒变化的人被说成感应电流时，楞次定律就用错了。 第一条边界是这套装置和架在它上面的模型。22.9、26.7、23.7秒，以及以10⁻²米/秒为单位的7.4、6.4、7.2，属于长1.7米、半径7.85毫米、壁厚1.9毫米的铜管，也属于质量6克、半径6.35毫米、高6.35毫米的钕磁圆柱，一枚、两枚或三枚叠在一起。算出的那一列不是1834年的定律。它把每枚磁铁换成两个点磁荷，并把热的积分伸到无穷长的管子，因为损失大部分发生在磁铁附近。作者还把自感放在一边。他们说磁铁的运动比涡流衰减慢，并为此引用斯迈思1950年的书和萨斯洛1992年的论文。这两份没有重读。两枚那一行的差距，6.4对5.8，留在明处。“相当好”是他们的说法，并不抹掉这个差距。 第二条边界是另一块导体。开缝会改变涡流能走的路径。Keith Zengel 与合作者在《American Journal of Physics》第93卷第3期，2025年3月，第223–233页，DOI 10.1119/5.0216717。摘要说，同样半径下，开缝管里的拖曳比完整管小，缝会减弱但并不取消那些产生竖直拖曳的水平电流。PDF 没有重读。本页不从那篇论文印出速度、缝宽或磁铁个数。开口的单匝环是更彻底的断开：楞次那些线圈要承载的回路不存在。不要把每一道切口都说成“毫无效果”，也不要把每一根完整的管子都说成22.9秒。 第三条边界是误用。牛顿第三定律说，一个物体推第二个时，第二个以相等的力反向推第一个。两个力作用在两个物体上。楞次定律选择的是电流的方向。相似处是“反抗”这个词，不是同一件事。本页不从那一页借火箭、走路或后坐力。系统思维可以把一种恢复性的响应叫作负反馈。组织、习惯或孩子的推回，不是这根铜管。热的账用不到他们身上，7.4 × 10⁻²米/秒也用不到。

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常见误区

三种复述，会把方向说成永不翻转的排斥，把秒表读数说成定律，或把缓慢下落说成金属本身有磁性。
推开的是磁铁进来的情形。近端变成与靠近的那一极相同的极，所以把磁铁推回去。磁铁离开时，感应磁场与外磁场同向，近端吸引磁铁。电流已经反向。两种运动都反抗变化，其中只有一种是往外推。
1834年的论文陈述方向并报告试验。它没有印22.9秒、26.7秒或23.7秒。这些时间是 Levin、da Silveira 和 Rizzato 在一根管子上的秒表。他们算出的速度还要用端面磁场、半径、壁厚、质量和一套近似的场。方向规则单独并不包含这些输入。把22.9秒说成楞次所证明的，就是把2006年的演示挪进1834年。
作者用铜，是因为它不是铁磁的，并说它的磁导率接近真空。管内的场被当作磁铁在真空中会有的场。磁铁仍在下落。一枚磁铁的22.9秒走过1.7米，就是测得的7.4 × 10⁻²米/秒，是慢而稳定的速度，不是停住。他们写，非磁性物体走过同样距离用不了一秒。他们没有印出另一个时间。铜的拖曳是感应电流，不是永磁体式的抓住。

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相关概念

这条方向规则旁边，是一条并不相同的力的配对、一个反向的问题、一本能定符号的账、一个恢复性的回路，以及一个作用回来的第二步效应。

牛顿第三定律

两个不同物体上的一对相等的力。楞次定律是感应电流的方向。两者都用“反抗”。它们不是同一事实，铜管的秒数也不是那一页的结果。

逆向思维

先问相反情形，再认定一幅图。1834年的检验问的是，哪一种电流本会产生相反的运动，然后取另一个电流。

第一性原理思维

从约束推出来，而不是背口号。这里的约束是能量：帮着运动的电流会让金属发热，却没有付这笔热的功。

系统思维

从引起它的变化里减回去的响应，是负反馈。这张图可以描述线圈。它不能把22.9秒挪进团队或家庭。

二阶思维

感应磁场是运动的下一步效应，并且推回这个运动。停在“出现了电流”，就漏掉拖曳和热。

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一句话总结

先说出磁通在怎样变化。感应电流就是反抗这一变化的方向，而这场反抗由你投入的功或高度来支付。